超流體，在低溫液態氦增加的流動性，或溢流出向下容器的壁，原子的現象或滲透到間隙的范圍內，人們可以通過，量子效應是宏觀的外觀。1937年，氦-4呈現超流彼得·卡皮查發現的。

由于零點振動的影響，即使在低溫下液化，氦4?仍保持液態直至達到xxx零。也就是說，它不會變得牢固。然后，在2.17 K（開爾文）下，比熱出現躍變，從而導致二階相變和超流體狀態。由于比熱的躍遷，該轉變溫度被稱為λ點。

在超流體狀態下，氦4處于零粘度狀態（He II相），如果它爬升或有一個原子可以穿過的間隙，它會從壁泄漏。但是，在有限溫度區域中，普通流體（具有與普通液體相同的特性：He I相）和超流體（零粘度：He II相）共存（→雙流體理論）。在超流體狀態下，玻色粒子?He-4被玻色凝聚。

事實上，一個超流體部分不低于均是Bose凝結，1938年，弗里茨·倫敦最早是由指出。倫敦認為氦的四個原子是理想的玻色氣體，并使用超流體轉變溫度作為玻色的冷凝溫度，得出其理論值3.13K。該值接近2.17K的實驗觀察值。值的差異是由于以下事實：超流體態的氦4處于液態，不同于理想的玻色氣體，氦原子之間的相互作用，當原子彼此靠近時產生的強排斥力等。 。在理想的玻色氣體中，沒有考慮粒子之間的相互作用，但是已經對該相互作用的情況進行了理論擴展。但是，在理想的Bose氣體中向Bose凝聚態的相變是三次相變，而He-4（以及He-3）到超流態的相變是二級相變。這部分的理論解釋還不夠。

在超流體狀態下，它顯示出很高的熱導率。這是因為氦4的超流體成分向熱源移動，而普通流體成分向遠離熱源移動（可以說是對流）。由于這種高的熱導率，超流體氦氣在整個過程中都非常均勻。

與氦4不同，氦3是費米子（具有1/2的核自旋），因此直到1972年被Osherov，Richardson，Lee等人發現，才觀察到超流體現象。

氦3中至超流態的轉變溫度在34 atm時為2.6 mK（millikelvin），在0 atm時約為1 mK，遠低于He-4。這是因為氦3是一個費米子，不能照原樣冷凝。為了使氦3成為超流體，必須以與超導性相同的方式冷凝兩個氦3對（一對：也稱為庫珀對）。有。與超導性的xxx區別在于，在普通BCS理論框架內的超導性中，電子對是s波單重態（L = 0，S = 0），而氦3對是p波三重態。 （L = 1，S = 1）。形成3對氦氣（相當于傳統超導中的聲子）的驅動力被認為是自旋漲落。理論上沒有像超導性（BCS理論）那樣詳細闡明氦3的超流體機理。