反鐵磁性和相鄰自旋對準面向相反的方向，作為一個整體的磁矩不具有的材料的磁性指的是。由于一半的金屬離子自旋方向相反，因此它們表現出反鐵磁性。

絕緣子的典型材料包括氧化錳（MnO）和氧化鎳（NiO）。順便提及，在這些氧化物的相互作用超交換通過的反鐵磁相互作用來描述是在相反的方向旋Soroeyo不從只有超交換相互作用產生，鐵磁解釋同樣在上述的“海森堡（直接）交換相互作用?”中，如果在磁軌道之間存在重疊，則系數變為負，并且引起反鐵磁相互作用。

像鐵磁性材料一樣，反鐵磁性僅在低溫下才顯示其特性。由于歸因于熱波動的自旋效應（由于熱引起的熵增加），在一定溫度或更高溫度下，自旋沿隨機方向取向且未對齊，并且材料表現出順磁性。這個轉變溫度奈耳溫度被稱為（奈耳溫度）。尼爾溫度以上的磁化率通常可以用居里-魏斯定律近似表示。

在許多反鐵磁性和亞鐵磁性中，相互作用的起源是超交換相互作用。反鐵磁超交換相互作用與鐵磁體的相似之處在于，磁性是由排列在晶格中的大量磁矩的方向來解釋的。分為半子格，它們在基本彼此相反的方向上具有磁矩。

以氧化錳為例進行說明。存在于兩個亞晶格中的錳離子分別表示為Mn?²⁺（A）和Mn?²⁺（B）。超交換相互作用在夾在左右的Mn?²⁺（A）和Mn?²⁺（B）之間的三個離子氧離子O?^2-之間起作用。在Mn?²⁺（A）的3d軌道上，通過“洪德法則”有五個沿相同方向取向的電子自旋。自旋方向彼此相反，這是因為夾在兩個錳離子之間的氧離子O?^2-的2p軌道中的一個電子和Mn?²⁺（A）的3d軌道中的一個電子需要調整其方向以xxx程度地減少能量并保持穩定。

的Mn?²⁺（A）和O?^2-為Mn相反通過反轉電子的自旋方向化學鍵合²⁺（B）是也??^2-于電子和2p的化學成鍵軌道，分別雖然在相對的電子自旋方向，此時，O-?^2-電子留在xxxMn之2p軌道的取向²⁺為相反的（a）和電子的結合的2p軌道， Mn?²⁺（B）以與O?²相反的方向與Mn?²⁺（A）結合。

由于該二次擾動，Mn?²⁺（A）和Mn?²⁺（B）的五個電子的自旋幾乎在相反的方向上彼此抵消。這是反鐵磁性中的超交換相互作用。

上面的描述涉及典型的反鐵磁性。在某些材料中，形成了更復雜的自旋排列。就整體而言沒有磁矩而言，它們在廣義上也被認為是反鐵磁性。

錳礦

α-錳是一種冷穩定相，是一個復雜的立方體系，每個晶胞包含58個原子，并且根據原子的位置被認為具有四個不同的自旋（細節尚不清楚）不是）。

鍍鉻

不僅在以身體為中心的立方結構的頂點位置和在身體中心位置處的自旋指向相反的方向，而且自旋的幅度對于每個晶胞正弦變化。

鑭系元素

銪，鋱，鏑，鉺在，觀察到具有自旋相鄰0度（平行）和180度（反平行）的中間角度的結構。這稱為螺旋磁性。

此外，亞鐵磁性或弱磁性，但被定位鐵磁之一具有磁矩作為一個整體，是從旋轉序列觀察而當反鐵磁性的變形例。