在電磁學中，位移電流密度是出現在麥克斯韋方程組中的量 ?D/?t，它根據電位移場 D 的變化率定義。 位移電流密度與電流密度的單位相同，與實際電流一樣是磁場的來源。 然而，它不是移動電荷的電流，而是時變電場。 在物理材料中（與真空相反），原子中電荷的輕微運動也有貢獻，稱為介電極化。

位移電流項現在被視為完成麥克斯韋方程組的重要補充，并且是解釋許多現象所必需的，尤其是電磁波的存在。

在哪里：

• ε0為自由空間的介電常數；
• E為電場強度； 和
• P 是介質的偏振。

對這個方程對時間進行微分定義了位移電流密度，因此它在電介質中有兩個分量：（另請參見文章電流密度的位移電流部分）

右邊的xxx項存在于物質媒體和自由空間中。 它不一定來自任何實際的電荷運動，但它確實有一個相關的磁場，就像電流由于電荷運動而產生的一樣。 一些作者將名稱位移電流單獨應用于xxx項。

右側的第二項稱為極化電流密度，來自介電材料單個分子的極化變化。 當在外加電場的影響下，分子中的電荷從完全抵消的位置移動時，就會產生極化。 分子中的正電荷和負電荷分開，導致極化狀態 P 增加。極化狀態的變化對應于電荷運動，因此相當于電流，因此稱為極化電流。

這種極化是麥克斯韋最初設想的位移電流。 麥克斯韋沒有對真空做任何特殊處理，把它當作一種物質介質。 對于麥克斯韋，P 的作用只是改變關系式 D = ε0εr E 中的相對介電常數 εr。

位移電流的現代合理性解釋如下。

對于非常簡單的介電材料，

• ε0，自由空間的介電常數，或電常數； 和
• εr，電介質的相對介電常數。

在上面的等式中，ε 的使用說明了介電材料的極化（如果有的話）。

位移電流的標量值也可以用電通量

標量 ε 的形式僅適用于線性各向同性材料。 對于線性非各向同性材料，ε 變為矩陣； 甚至更一般地，ε 可以用張量代替，張量可能取決于電場本身，或者可能表現出頻率依賴性（因此產生色散）。