在電磁學中，電介質（或介電介質）是一種電絕緣體，可以被施加的電場極化。 當將介電材料置于電場中時，電荷不會像在電導體中那樣流過材料，因為它們沒有可能漂移穿過材料的松散束縛或自由電子，而是移動， 僅略微偏離它們的平均平衡位置，導致介電極化。 由于電介質極化，正電荷沿場方向移動，負電荷沿與場相反的方向移動（例如，如果場平行于正 x 軸移動，則負電荷將向負方向移動 x 方向）。 這會產生一個內部電場，從而降低電介質本身的整體電場。 如果電介質由弱結合的分子組成，這些分子不僅會被極化，還會重新定向，使它們的對稱軸與場對齊。

介電特性的研究涉及材料中電能和磁能的存儲和耗散。 介電質對于解釋電子學、光學、固態物理學和細胞生物物理學中的各種現象很重要。

盡管術語絕緣體意味著低導電性，但電介質通常表示具有高極化率的材料。 后者用稱為相對介電常數的數字表示。 術語絕緣體通常用于表示電氣障礙，而術語電介質用于表示材料的能量存儲能力（通過極化）。 電介質的一個常見示例是電容器金屬板之間的電絕緣材料。 對于給定的電場強度，外加電場引起的電介質極化會增加電容器的表面電荷。

術語電介質是由 William Whewell（來自 dia + electric）應邁克爾法拉第的要求創造的。 完美的電介質是一種電導率為零的材料（參見完美導體無限電導率），因此僅表現出位移電流； 因此它像理想電容器一樣存儲和返回電能。

電介質材料的電敏感性 χe 是衡量它響應電場極化的難易程度的量度。 這反過來又決定了材料的介電常數，從而影響該介質中的許多其他現象，從電容器的電容到光速。

它被定義為將電場 E 與感應電介質極化密度 P 相關聯的比例常數（可以是張量），使得

P = ε 0 χ e E , {displaystyle mathbf {P} =varepsilon _{0}chi _{e}mathbf {E} ,}

其中 ε0 是自由空間的介電常數。

介質的磁化率與其相對介電常數 εr 的關系為

χ e = ε r ? 1. {displaystyle chi _{e} =varepsilon _{r}-1.}

所以在真空的情況下，

χ e = 0。{displaystyle chi _{e} =0.}

通常，材料不能響應于施加的場而瞬間極化。

也就是說，極化是先前時間的電場與由 χe(Δt) 給出的時間相關磁化率的卷積。 如果對于 Δt <; 定義 χe(Δt) = 0，則該積分的上限也可以擴展到無窮大。 0. 瞬時響應對應于 Dirac delta 函數磁化率 χe(Δt) = χeδ(Δt)。

在線性系統中采用傅里葉變換并將此關系寫為頻率的函數更為方便。 由于卷積定理，積分變成了一個簡單的乘積，P ( ω ) = ε 0 χ e ( ω ) E ( ω ) 。 {displaystyle mathbf {P} (omega )=varepsilon _{0}chi _{e}(omega )mathbf {E} (omega ).}

磁化率（或等效的介電常數）與頻率有關。 磁化率相對于頻率的變化表征了材料的色散特性。

此外，由于因果關系，極化只能取決于先前時間的電場（即 χe(Δt) = 0，Δt < 0）這一事實，對實數和圖像施加了 Kramers–Kronig 約束。