開爾文波是海洋或大氣中的波浪，它平衡地球的科里奧利力與地形邊界（如海岸線）或波導（如赤道）的關系。 開爾文波的一個特點是它是非色散的，即對于所有頻率，波峰的相速度都等于波能量的群速度。 這意味著隨著時間的推移，它會在沿岸方向移動時保持其形狀。

開爾文波（流體動力學）也是超流體動力學中渦旋的長尺度微擾模式； 就氣象學或海洋學推導而言，可以假設經向速度分量消失（即南北方向沒有流動，從而使動量和連續性方程更簡單）。 該波以發現者開爾文勛爵 (1879) 的名字命名。

在平均深度為 H 的分層海洋中，受到一定量 η 的擾動，自由波以內部開爾文波的形式沿著海岸邊界傳播（因此被困在海岸本身附近），規模約為 30 公里。 這些波被稱為沿海開爾文波，在海洋中的傳播速度約為 2 米/秒。 使用跨岸速度 v 在海岸為零的假設，v = 0，可以求解沿海開爾文波的相速度的頻率關系，這些波屬于稱為邊界波、邊緣波的波類， 陷波或表面波（類似于蘭姆波）。

這些方程的解產生以下相位速度：c2 = gH，這與沒有地球自轉影響的淺水重力波的速度相同。 重要的是要注意，對于隨波浪旅行的觀察者，海岸邊界（xxx振幅）在北半球總是在右邊，在南半球總是在左邊（即這些波浪向赤道移動——負相位速度——在 西部邊界和極地 - 正相位速度 - 在東部邊界; 波浪圍繞海洋盆地氣旋移動）。

赤道帶本質上起到波導的作用，導致擾動被困在赤道附近，赤道開爾文波說明了這一事實，因為赤道類似于北半球和南半球的地形邊界，使得這個波非常 類似于沿海被困的開爾文波。 原始方程與用于開發沿海開爾文波相速度解（U 動量、V 動量和連續性方程）的方程相同，并且運動是單向的且平行于赤道。 因為這些波是赤道波，所以科里奧利參數在 0 度處消失； 因此，有必要使用赤道β平面近似值：

f = f 0 + β y , {\displaystyle f=f_{0}+\beta y,}

其中 β 是科里奧利參數隨緯度的變化。 這種赤道β平面假設需要東向速度和南北壓力梯度之間的地轉平衡。 相位速度與沿海開爾文波相一致，表明赤道開爾文波向東傳播而不分散（就好像地球是一個不自轉的行星）。 對于海洋中的xxx個斜壓模式，典型的相位速度約為 2.8 m/s，導致赤道開爾文波需要 2 個月才能穿越新幾內亞和南美洲之間的太平洋； 對于高等海洋和大氣模式，相位速度與流體流速相當。