雙層（DL，也稱為雙電層，EDL）是當物體暴露于流體時出現在物體表面的結構。 物體可能是固體顆粒、氣泡、液滴或多孔體。 DL 指的是圍繞物體的兩個平行電荷層。 xxx層，表面電荷（正或負），由由于化學相互作用而吸附到物體上的離子組成。 第二層由通過庫侖力吸引到表面電荷的離子組成，對xxx層進行電屏蔽。 第二層與對象松散相關。 它由自由離子組成，這些離子在電吸引和熱運動的影響下在流體中移動，而不是被牢固地錨定。 因此，它被稱為擴散層。

界面 DL 在具有大表面積與體積比的系統中最為明顯，例如膠體或多孔體（分別具有微米到納米尺度的顆粒或孔隙）。 然而，DL 對于其他現象很重要，例如電極的電化學行為。

DL 在許多日常物質中發揮著重要作用。 例如，均質牛奶的存在只是因為脂肪滴被一層 DL 覆蓋，防止它們凝結成黃油。 DL 幾乎存在于所有異質流體系統中，例如血液、油漆、墨水、陶瓷和水泥漿。

DL與電動現象和電聲現象密切相關。

當電子導體與固體或液體離子導體（電解質）接觸時，會出現兩相之間的公共邊界（界面）。 Hermann von Helmholtz 是xxx個意識到浸入電解質溶液中的帶電電極會排斥電荷的共離子，同時將抗衡離子吸引到其表面。 在電極和電解質之間的界面處形成兩層相反的極性。 1853 年，他表明雙電層 (DL) 本質上是一種分子電介質，并以靜電方式存儲電荷。 在電解質的分解電壓以下，存儲的電荷與施加的電壓呈線性關系。

這個早期模型預測了一個恒定的微分電容，該電容與電荷密度無關，具體取決于電解質溶劑的介電常數和雙層的厚度。

該模型為描述界面奠定了良好的基礎，但未考慮重要因素，包括離子在溶液中的擴散/混合、吸附到表面的可能性以及溶劑偶極矩與電極之間的相互作用。

Louis Georges Gouy 在 1910 年和 David Leonard Chapman 在 1913 年都觀察到電容不是常數，它取決于施加的電勢和離子濃度。 Gouy-Chapman 模型通過引入 DL 的擴散模型做出了重大改進。 在這個模型中，離子的電荷分布作為距金屬表面距離的函數，允許應用麥克斯韋-玻爾茲曼統計。 因此，電勢遠離流體體積的表面呈指數下降。

Gouy-Chapman 模型不適用于高電荷 DL。 1924 年，Otto Stern 建議將 Helmholtz 模型與 Gouy-Chapman 模型相結合：在 Stern 的模型中，一些離子如 Helmholtz 所建議的那樣粘附在電極上，形成內部 Stern 層，而另一些則形成 Gouy-Chapman 擴散層 .

Stern 層解釋了離子的有限尺寸，因此離子最接近電極的距離大約為離子半徑。 斯特恩模型有其自身的局限性，即它有效地將離子視為點電荷，假設擴散層中所有重要的相互作用都是庫侖相互作用，假設介電常數在整個雙層中是恒定的，并且流體粘度是恒定的平面。

D. C. Grahame 于 1947 年修改了 Stern 模型。他提出一些離子或不帶電的物質可以穿透 Stern 層，盡管最靠近電極的位置通常被溶劑分子占據。 如果離子在接近電極時失去它們的溶劑化層，就會發生這種情況。 他把與電極直接接觸的離子稱為特異性吸附離子。 該模型提出存在三個區域。 內亥姆霍茲平面 (IHP) 通過特定吸附離子的中心。 外亥姆霍茲平面 (OHP) 在最接近電極的距離處穿過溶劑化離子的中心。 最后，擴散層是 OHP 之外的區域。

1963 年 J. O'M. Bockris、M. A. V. Devanathan 和 Klaus Müller 提出了雙層的 BDM 模型，其中包括溶劑在界面中的作用。