拉廷格流體，或 Tomonaga–拉廷格流體，是描述一維導體（例如碳納米管等量子線）中相互作用的電子（或其他費米子）的理論模型。 這樣的模型是必要的，因為常用的費米液體模型在一維上會失效。

Tomonaga-拉廷格液體體是 Tomonaga 于 1950 年首先提出的。該模型表明，在一定的約束條件下，電子之間的二階相互作用可以建模為玻色子相互作用。 1963 年，J.M. Luttinger 根據 Bloch 聲波重新表述了該理論，并表明為了將二階微擾視為玻色子，Tomonaga 提出的約束是不必要的。 但是他對模型的解決方案是不正確的； Daniel C. Mattis 和 Elliot H. Lieb 于 1965 年給出了正確的解決方案。

拉廷格流體理論將一維電子氣中的低能激發描述為玻色子。

玻色子的費米子表達式用于將哈密頓量表示為 Bogoliubov 變換中兩個玻色子算子的乘積。

然后可以使用完成的玻色化來預測自旋電荷分離。 可以處理電子-電子相互作用以計算相關函數。

拉廷格液體體的標志性特征如下：

• 電荷（或粒子）密度對某些外部擾動的響應是波（等離子激元 - 或電荷密度波），其傳播速度由相互作用的強度和平均密度決定。 對于非相互作用系統，該波速等于費米速度，而對于費米子之間的排斥（吸引）相互作用，該波速更高（更低）。
• 同樣，存在自旋密度波（其速度最低近似等于未受擾動的費米速度）。 這些傳播獨立于電荷密度波。 這一事實被稱為自旋電荷分離。
• 電荷和自旋波是拉廷格流體的基本激發態，這與費米液體的準粒子（同時攜帶自旋和電荷）不同。 對這些波的數學描述變得非常簡單（求解一維波動方程），大部分工作在于變換回來獲得粒子本身的性質（或處理雜質等“反向散射”的情況） ' 很重要）。 請參閱玻色化以了解所使用的一種技術。
• 即使在零溫度下，粒子的動量分布函數也不會出現急劇跳躍，這與費米液體相反（這種跳躍表示費米面）。
• 在與動量相關的光譜函數中沒有“準粒子峰”（即沒有寬度遠小于費米能級以上激發能的峰，費米液體就是這種情況）。 相反，存在冪律奇點，其“非普適”指數取決于相互作用強度。
• 在雜質周圍，電荷密度有常見的弗里德爾振蕩，波矢為 2 k F {\displaystyle 2k_{\text{F}}} 。 然而，與費米液體不同的是，它們在遠距離的衰變受另一個依賴于相互作用的指數控制。
• 在低溫下，這些弗里德爾振蕩的散射變得非常有效，以至于雜質的有效強度重新歸一化為無窮大，“夾斷”量子線。 更準確地說，隨著溫度和傳輸電壓變為零，電導變為零（并且像電壓和溫度的冪律一樣上升，具有依賴于相互作用的指數）。
• 同樣，在低電壓和低溫度下，進入拉廷格流體的隧道速率被抑制為零，符合冪律。

Luttinger 模型被認為可以描述任何一維相互作用費米子系統（沒有經歷相變到其他狀態）的普遍低頻/長波行為。

試圖證明這些系統中的 Luttinger-liquid-like 行為是凝聚態物理學正在進行的實驗研究的主題。

據信由 Luttinger 模型描述的物理系統包括：

• 通過應用 ga 定義的人造“量子線”（一維電子帶）