在連續介質力學中，流體動力學中的流速、統計力學中的宏觀速度或電磁學中的漂移速度，是一個矢量場，用于在數學上描述連續介質的運動。 流速矢量的長度就是流速，是一個標量，也叫速度場； 當沿著一條線進行評估時，它被稱為速度剖面（例如，壁定律）。

它給出了流體元素在位置 x {\displaystyle \mathbf {x} \,} 和時間 t 處的速度。

流速q為流速矢量的長度

流體的流速有效地描述了有關流體運動的一切。 流體的許多物理特性都可以用流速來進行數學表達。 一些常見的例子如下：

如果 u {\displaystyle \mathbf {u} } 不隨時間變化，則稱流體流動穩定。

如果流體不可壓縮，則 u {\displaystyle \mathbf {u} } 的散度為零：

也就是說，如果 u {\displaystyle \mathbf {u} } 是螺線管矢量場。

如果 u {\displaystyle \mathbf {u} } 的旋度為零，

也就是說，如果 u {\displaystyle \mathbf {u} } 是一個無旋矢量場。

通過使用速度勢 Φ {\displaystyle \Phi ,} 其中 u = ? Φ ，單連通域中的無旋流可以描述為勢流。 {\displaystyle \mathbf {u} =\nabla \Phi .} 如果流動是無旋且不可壓縮的，則速度勢的拉普拉斯算子必須為零：Δ Φ = 0。

流的渦量 ω {\displaystyle \omega } 可以根據其流速定義為

ω = ? × u 。

如果渦度為零，則流動是無旋的。

如果無旋流占據單連通流體區域，則存在標量場 ? {\displaystyle \phi } 使得

u = ? ? 。

標量場 ? {\displaystyle \phi } 被稱為流動的速度勢。

在許多工程應用中，局部流速 u {\displaystyle \mathbf {u} } 向量場在每個點都不是已知的，xxx可獲得的速度是體積速度（或平均流速） U {\displaystyle U} 這是體積流量 V