在連續介質力學中，渦度是一個偽矢量場，它描述了某個點附近連續介質的局部旋轉運動（某物旋轉的趨勢），正如位于該點并隨流行進的觀察者所看到的那樣。 它是流體動力學理論中的一個重要量，為理解各種復雜的流動現象（例如渦環的形成和運動）提供了一個方便的框架。

在數學上，渦量 ω → {\displaystyle {\vec {\omega }}} 是流速 u → {\displaystyle {\vec {u}}} 的旋度：

ω → ≡ ? × u → , {\displaystyle {\vec {\omega }}\equiv \nabla \times {\vec {u}}\,,}

其中 ? {\displaystyle \nabla } 是 nabla 運算符。 從概念上講，ω → {\displaystyle {\vec {\omega }}} 可以通過在問題點的一個小鄰域中標記連續體的部分，并觀察它們沿流移動時的相對位移來確定。 渦量 ω → {\displaystyle {\vec {\omega }}} 將是這些粒子相對于其質心的平均角速度矢量的兩倍，根據右手法則定向。

在二維流動中，ω → {\displaystyle {\vec {\omega }}} 總是垂直于流動平面，因此可以被認為是標量場。

在像剛體一樣旋轉的連續體質量中，渦度是旋轉角速度矢量的兩倍。 例如，朗肯渦旋的中心就是這種情況。

如果存在剪切（即，如果流速跨流線變化），即使所有粒子都沿著直線和平行路徑流動，渦度也可能不為零。 例如，在具有恒定橫截面的管道內的層流中，所有粒子都平行于管道的軸線移動； 但在該軸附近速度更快，并且幾乎在墻壁旁邊靜止不動。 渦量在軸上為零，在切變xxx的壁附近xxx。

相反，流動可能具有零渦度，即使它的粒子沿著彎曲的軌跡行進。 一個例子是理想的無旋渦流，其中大多數粒子圍繞某個直軸旋轉，速度與它們到該軸的距離成反比。 一小塊不跨軸的連續體將在一個方向上旋轉，但在相反的方向上被剪切，這樣它們圍繞質心的平均角速度為零。

另一種可視化渦流的方法是想象，瞬間，連續體的一小部分變成固體，其余的流動消失。 如果那個微小的新固體粒子在旋轉，而不是隨流移動，那么流中就有渦流。

在數學上，三維流的渦度是一個偽矢量場，通常表示為 ω → {\displaystyle {\vec {\omega }}} ，定義為速度場的旋度 v → {\displaystyle {\vec {v}}} 描述連續運動。

換句話說，渦度表示當一個人在垂直于它的方向上移動無窮小的距離時，速度矢量如何變化。