在物理學中，沖擊參數 b 定義為彈丸路徑與彈丸接近的物體所產生的勢場中心 U(r) 之間的垂直距離（見圖）。 它經常在核物理學（見盧瑟福散射）和經典力學中提到。

影響參數與散射角 θ 的關系為

θ = π ? 2 b ∫ r min ∞ d r r 2 1 ? ( b / r ) 2 ? 2 U / ( m v ∞ 2 ) , {\displaystyle \theta =\pi -2b\int _{r_{ \text{min}}}{\infty }{\frac {dr}{r{2}{\sqrt {1-(b/r){2}-2U/(mv_{\infty } {2})}}}},}

其中v∞是彈丸遠離中心時的速度，rmin是它離中心最近的距離。

說明影響參數使用的最簡單示例是從球體散射的情況。 這里，彈丸接近的物體是一個半徑為 R {\displaystyle R} 的硬球體。 在硬球的情況下， U ( r ) = 0 {\displaystyle U(r)=0} when r >; R {\displaystyle r>R} 和 U ( r ) = ∞ {\displaystyle U(r)=\infty } 對于 r ≤ R {\displaystyle r\leq R} 。 當 b > R {\displaystyle b>R} ，射彈沒有擊中硬球。 我們立即看到 θ = 0 {\displaystyle \theta =0} 。 當 b ≤ R {\displaystyle b\leq R} 時，我們發現 b = R cos ? θ 2 。 {\displaystyle b=R\cos {\tfrac {\theta }{2}}。}

在高能核物理學中——特別是在碰撞束實驗中——碰撞可以根據它們的影響參數進行分類。 中心碰撞有 b ≈ 0 {\displaystyle b\approx 0} ，xxx碰撞有 0 <; b < 2 R {\displaystyle 0<b<2R} ，超周邊碰撞（UPC）有 b >; 2 R {\displaystyle b>2R} ，其中碰撞核被視為半徑為 R {\displaystyle R} 的硬球體。

因為色力的射程極短，所以它不能耦合相距遠超過一個核子半徑的夸克； 因此，在xxx和超xxx碰撞中抑制了強相互作用。

這意味著最終狀態粒子多重性（碰撞產生的粒子總數）通常在最中心的碰撞中xxx，因為所涉及的部分以某種方式相互作用的可能性xxx。 這導致帶電粒子多重性被用作碰撞中心性的常用度量，因為帶電粒子比不帶電粒子更容易檢測。

由于在超周邊碰撞中強相互作用實際上是不可能的，因此它們可用于研究電磁相互作用——即光子-光子、光子-核子或光子-核相互作用——背景污染較低。 因為 UPC 通常只產生兩到四個終態粒子，所以與每次事件可能產生數百個粒子的中心碰撞相比，它們也相對干凈。