在固態物理學中，價帶和導帶是最接近費米能級的能帶，因此決定了固體的電導率。 在非金屬中，價帶是電子能量的最高范圍，電子通常在xxx零溫度下存在，而導帶是空電子態的最低范圍。 在材料的電子能帶結構圖上，價帶位于費米能級下方，而導帶位于其上方。

價帶和導帶之間的區別在金屬中沒有意義，因為傳導發生在一個或多個部分填充的帶中，這些帶具有價帶和導帶的特性。

在半導體和絕緣體中，兩個能帶由帶隙分隔，而在半金屬中，能帶重疊。 帶隙是固體中的一個能量范圍，由于能量的量子化，其中不存在電子態。 在能帶的概念中，價帶和導帶之間的能隙就是帶隙。 非金屬的導電性取決于電子從價帶激發到導帶的敏感性。

半導體能帶結構有關能帶結構的更詳細描述，請參見電導和半導體。

在固體中，電子充當電荷載體的能力取決于空電子態的可用性。 這允許電子在施加電場時增加它們的能量（即加速）。 類似地，幾乎充滿價帶中的空穴（空態）也允許導電。

因此，固體的電導率取決于它使電子從價帶流向導帶的能力。 因此，在具有重疊區域的半金屬的情況下，導電率高。 如果帶隙 (Eg) 較小，則只有在提供外部能量（熱能等）的情況下，電子才能從價帶流向導帶； 這些具有小 Eg 的基團稱為半導體。 如果 Eg 足夠高，那么在正常情況下電子從價帶到導帶的流動可以忽略不計； 這些群體被稱為絕緣體。

然而，半導體具有一定的導電性。 這是由于熱激發——一些電子獲得了足夠的能量來一次性躍過帶隙。 一旦它們進入導帶，它們就可以導電，就像它們留在價帶中的空穴一樣。 空穴是一種空狀態，它允許價帶中的電子有一定的自由度。

尺寸相關的導帶和/或價帶的邊緣移動是半導體納米晶體領域正在研究的一種現象。 半導體納米晶出現的半徑極限是納米晶的有效玻爾半徑。 當半導體納米晶體受激子限制時，由于離散的光學躍遷，導帶和/或價帶邊緣在該半徑限制下移動到更高的能級。 作為這種邊緣移動的結果，導帶和/或價帶的尺寸減小了。 這種與尺寸相關的導帶和/或價帶邊緣移動可以提供大量關于半導體納米粒子或能帶結構的尺寸或濃度的有用信息。