線性衰減系數、衰減系數或窄波束衰減系數表征了光束、聲音、粒子或其他能量或物質穿透材料體積的難易程度。 較大的系數值表示光束在通過給定介質時變得“衰減”，而較小的值表示介質對損耗的影響很小。 衰減系數的 SI 單位是米的倒數 (m?1)。 消光系數是這個量的另一個術語，常用于氣象學和氣候學。 最常見的是，該數量測量強度的指數衰減，即當強度的能量通過單位（例如一米）厚度的材料時，原始強度的向下電子折疊距離的值，使得衰減 系數為1 m?1 表示通過1 米后，輻射將減少e 倍，對于系數為2 m?1 的材料，將減少兩倍e，即e2。 其他措施可能使用與 e 不同的因子，例如下面的十進制衰減系數。 寬波束衰減系數將前向散射輻射計為透射而不是衰減，更適用于輻射屏蔽。

衰減系數描述了光束通過特定材料時輻射通量降低的程度。 它用于以下上下文：

• X 射線或伽馬射線，用 μ 表示，單位為 cm?1；
• 中子和核反應堆，這里稱為宏觀截面（雖然實際上不是量綱截面），表示為 Σ，單位為 m?1；
• 超聲波衰減，用 α 表示，單位為 dB?cm?1?MHz?1；
• 用于表征粒度分布的聲學，其中它表示為 α 并以 m?1 為單位測量。

衰減系數在上下文中稱為消光系數

• 大氣中的太陽和紅外輻射傳輸，盡管通常用另一個符號表示（考慮到傾斜路徑的標準用法 μ = cos θ）；

較小的衰減系數表示所討論的材料相對透明，而較大的值表示較大程度的不透明度。 衰減系數取決于材料的類型和輻射的能量。 通常，對于電磁輻射，入射光子的能量越高，所討論的材料密度越小，相應的衰減系數就越低。

體積的衰減系數，表示為 μ，定義為

μ = ? 1 Φ e d Φ e d z , {\displaystyle \mu =-{\frac {1}{\Phi _{\mathrm {e} }}}{\frac {\mathrm {d } \Phi _{\mathrm {e} }}{\mathrm {d} z}},}

在哪里

• Φe為輻射通量；
• z 是光束的路徑長度。

體積的頻率光譜半球衰減系數和體積波長光譜半球衰減系數分別表示為 μν 和 μλ，定義為：

μ ν = ? 1 Φ e , ν d Φ e , ν d z , {\displaystyle \mu _{\nu }=-{\frac {1}{\Phi _{\mathrm {e} ,\nu }}}{\frac {\mathrm {d} \Phi _{\mathrm {e} ,\nu }}{\mathrm {d} z}},}μ λ = ? 1 Φ e , λ d Φ e , λ d z , {\displaystyle \mu _{\lambda }=-{\frac {1}{\Phi _{\mathrm {e} ,\ λ }}}{\frac {\mathrm {d} \Phi _{\mathrm {e} ,\lambda }}{\mathrm {d} z}},}

在哪里

• Φe,ν 是頻率的光譜輻射通量；
• Φe,λ 是以波長為單位的光譜輻射通量。

體積的方向衰減系數，表示為 μΩ，定義為

μ Ω = ? 1 L e , Ω d L e , Ω d z , {\displaystyle \mu _{\Omega }=-{\frac {1}{L_{\mathrm {e} ,\ 歐米茄 }}}{\frac {\mathrm {d} L_{\mathrm {e} ,\Omega }}{\mathrm {d} z}},}

其中 Le,Ω 是輻射率。

體積的頻率方向光譜方向衰減系數和波長方向光譜方向衰減系數分別表示為 μΩ,ν 和 μΩ,λ，定義為

μ Ω , ν = ? 1 L e , Ω , ν d L e , Ω , ν d z , μ Ω , λ = ? 1 L e , Ω , λ d L e , Ω , λ d z , {\displaystyle { begin{aligned}\mu _{\Omega ,\nu }&=-{\frac {1}{L_{\mathrm {e} ,\Omega ,\nu }}}{ \frac {\mathrm {d} L_{\mathrm {e} ,\Omega ,\nu }}{\mathrm {d} z}},\\\mu _{\ 歐米茄 ,\lambda }&=-{\frac {1}{L_{\mathrm {e} ,\Omega ,\lambda }}}{\frac {\mathrm {d} L_{ \mathrm {e} ,\Omega ,\lambda }}{\mathrm {d} z}},\end{對齊}}}

在哪里

• Le,Ω,ν 是頻率的光譜輻射亮度；
• Le,Ω,λ 是以波長為單位的光譜輻射亮度。