在物理學中，倒易點陣表示另一個點陣（群）（通常是布拉維點陣）的傅立葉變換。 在正常使用中，初始晶格（其變換由倒易晶格表示）是實空間中的周期性空間函數，稱為直接晶格。 正向晶格存在于實空間中，通常被理解為物理晶格（例如晶體的晶格），而倒易晶格存在于稱為倒易空間或 k 空間的空間頻率空間中，其中 k {\ displaystyle \mathbf {k} } 指的是波向量。 在量子物理學中，根據比例關系 p = ? k {\displaystyle \mathbf {p} =\hbar \mathbf {k} } ，倒易空間與動量空間密切相關，其中 p {\displaystyle \ mathbf {p} } 是動量向量，? {\displaystyle \hbar } 是普朗克常數。 倒易點陣的倒易點陣等價于原來的直接點陣，因為定義方程關于實空間和倒易空間中的向量是對稱的。 在數學上，正向和倒易點陣向量分別表示協變向量和逆變向量。

倒易點陣是所有矢量 G m {\displaystyle \mathbf {G} _{m}} 的集合，它們是空間函數的傅里葉級數中平面波的波矢，其周期與 直接格子 R n {\displaystyle \mathbf {R} _{n}} 。 這個傅立葉級數中的每個平面波在每個直接晶格點處都具有相同的相位或相位相差 2 π {\displaystyle 2\pi } 的倍數（因此在所有直接晶格點處基本相同的相位）。

倒易晶格在大多數周期性結構的分析研究中起著基礎性作用，尤其是在衍射理論中。 在中子、氦和 X 射線衍射中，由于勞厄條件，晶體的入射 X 射線和衍射 X 射線之間的動量差是倒易晶格矢量。 晶體的衍射圖案可用于確定晶格的倒易矢量。 使用這個過程，可以推斷出晶體的原子排列。

布里淵區是倒易晶格的 Wigner-Seitz 晶胞。

倒易空間（也稱為 k 空間）提供了一種可視化空間函數傅里葉變換結果的方法。 它的作用類似于時間相關函數的傅里葉變換產生的頻域； 倒易空間是空間函數的傅立葉變換在空間頻率或傅立葉變換的平面波的波矢處表示的空間。 空間函數本身的域通常稱為真實空間。 在晶體學等物理應用中，實空間和倒易空間通常都是二維或三維的。 盡管這兩個相關空間的空間維度相同，但空間的長度單位不同，因此當真實空間的長度單位為 L 時，其倒數空間的單位為 1 除以長度 L，因此 L ?1（長度的倒數）。

倒易空間對經典和量子力學的波起作用。 因為單位振幅的正弦平面波可以寫成振蕩項 cos ? ( k x ? ω t + ? 0 ) {\displaystyle \cos {(kx{-}\omega t{+}\phi _ {0})}} ，初始相位 ? 0 {\displaystyle \phi _{0}} ，角波數 k {\displaystyle k} 和角頻率 ω {\displaystyle \omega } ，它可以是 被視為 k {\displaystyle k} 和 x {\displaystyle x} 的函數（以及時變部分作為 ω {\displaystyle \omega } 和 t {\displaystyle t} 的函數 ). k {\displaystyle k} 和 x {\displaystyle x} 的這種互補作用導致它們在互補空間（真實空間和倒易空間）中的可視化。