在電學（電磁學）中，電化率（ χ e {\displaystyle \chi _{\text{e}}} ；拉丁語：susceptibilis receptive）是一個無量綱比例常數，表示介電材料的極化程度 響應施加的電場。 電敏感性越大，材料響應電場極化的能力就越大，從而降低材料內部的總電場（并儲存能量）。 正是通過這種方式，電敏感性影響材料的介電常數，從而影響該介質中的許多其他現象，從電容器的電容到光速。

如果電介質材料是線性電介質，則電敏感性定義為將電場 E 與感應電介質極化密度 P 相關聯的比例常數（可以是矩陣）

在磁化率各向異性（根據方向不同）的材料中，磁化率表示為稱為磁化率張量的矩陣。 許多線性電介質是各向同性的，但是材料可能同時顯示線性和各向異性的行為，或者材料可能是非線性的但各向同性的。 各向異性但線性磁化率在許多晶體中很常見。

存在一個類似的參數，用于將單個分子的感應偶極矩 p 的大小與感應偶極子的局部電場 E 相關聯。 這個參數是分子極化率 (α)，局部電場 Elocal 產生的偶極矩由下式給出： p = ε 0 α E local {\displaystyle \mathbf {p} =\varepsilon _{0} \alpha \mathbf {E_{\text{local}}} }

然而，這引入了一個復雜的問題，因為局部領域可能與整體應用領域有很大不同。 我們有： P = N p = N ε 0 α E local , {\displaystyle \mathbf {P} =N\mathbf {p} =N\varepsilon _{0}\alpha \mathbf {E } _{\text{local}},} 其中 P 是每單位體積的極化，N 是每單位體積對極化有貢獻的分子數。 因此，如果局部電場與環境電場平行，我們有： χ e E = N α E local {\displaystyle \chi _{\text{e}}\mathbf {E} =N \alpha \mathbf {E} _{\text{local}}}

因此，只有當局部場等于環境場時，我們才能寫出：χ e = N α 。 {\displaystyle \chi _{\text{e}}=N\alpha .}

否則，應該找到局部場和宏觀場之間的關系。 在某些材料中，Clausius–Mossotti 關系成立并顯示為 χ e 3 + χ e = N α 3 。

分子極化率的定義取決于作者。 在上述定義中，p = ε 0 α E local , {\displaystyle \mathbf {p} =\varepsilon _{0}\alpha \mathbf {E_{\text{local}}} ,} p {\displaystyle p} 和 E {\displaystyle E} 以 SI 單位表示，分子極化率 α {\displaystyle \alpha } 的尺寸為體積 (m3)。 另一個定義是保留 SI 單位并將 ε 0 {\displaystyle \varepsilon _{0}} 整合到 α {\displaystyle \alpha } 中：

p = α E 局部。第二個定義中，極化率的 SI 單位為 C.m2/V。