反磁性材料被磁場排斥； 施加的磁場會在它們中產生相反方向的感應磁場，從而產生排斥力。 相反，順磁性和鐵磁性材料會被磁場吸引。 抗磁性是一種發生在所有材料中的量子力學效應； 當它是對磁性的xxx貢獻時，該材料稱為抗磁性。 在順磁性和鐵磁性物質中，弱的反磁力被材料中磁偶極子的吸引力所克服。 反磁性材料的磁導率小于真空磁導率μ0。 在大多數材料中，抗磁性是一種微弱的效應，只能通過敏感的實驗室儀器檢測到，但超導體充當強抗磁體，因為它完全排斥其內部的磁場。

當 Anton Brugmans 在 1778 年觀察到鉍被磁場排斥時，首次發現了抗磁性。 1845 年，邁克爾·法拉第 (Michael Faraday) 證明這是物質的一種特性，并得出結論，每種材料都會對施加的磁場做出響應（以抗磁或順磁方式）。 在 William Whewell 的建議下，法拉第首先將這種現象稱為抗磁性（前綴 dia- 意思是穿過或穿過），然后將其改為抗磁性。

化學中使用一個簡單的經驗法則來確定粒子（原子、離子或分子）是順磁性還是抗磁性：如果粒子中的所有電子都配對，則由該粒子構成的物質是抗磁性的； 如果它有不成對的電子，則該物質是順磁性的。

抗磁性是所有材料的屬性，對材料對磁場的響應總是起著微弱的作用。 然而，其他形式的磁性（例如鐵磁性或順磁性）要強得多，以至于當材料中存在多種不同形式的磁性時，抗磁性的貢獻通常可以忽略不計。 抗磁性行為影響xxx的物質稱為抗磁性材料或抗磁體。 抗磁材料是一些人通常認為非磁性的材料，包括水、木材、大多數有機化合物（如石油和一些塑料）以及包括銅在內的許多金屬，尤其是具有許多核心電子的重金屬，如汞、 金和鉍。 各種分子碎片的磁化率值稱為帕斯卡常數。

反磁性材料，如水或水基材料，具有小于或等于 1 的相對磁導率，因此磁化率小于或等于 0，因為磁化率定義為 χv = μv ? 1。這 意味著反磁性材料被磁場排斥。 然而，由于抗磁性是一種非常微弱的特性，其影響在日常生活中是觀察不到的。 例如，水等反磁鐵的磁化率是 χv = ?9.05×10?6。 xxx的抗磁性材料是鉍，χv = ?1.66×10?4，盡管熱解碳在一個平面上的磁化率可能為 χv = ?4.00×10?4。 然而，這些值比順磁體和鐵磁體表現出的磁性小幾個數量級。 因為 χv 是從內部磁場與外加磁場的比值導出的，所以它是一個無量綱值。

在極少數情況下，反磁貢獻可能強于順磁貢獻。 金的情況就是這樣，它的磁化率小于 0（因此根據定義是抗磁性材料），但是當用 X 射線磁性圓二色性仔細測量時，它具有極弱的順磁貢獻，被更強的 抗磁貢獻。

超導體可以被認為是完美的抗磁體 (χv = ?1)，因為由于邁斯納效應，它們會排除所有磁場（薄表面層除外）。

如果強大的磁鐵（例如超磁鐵）覆蓋有一層水（與磁鐵的直徑相比很薄），那么磁鐵的磁場會顯著排斥水。

這會導致水面出現輕微的凹痕，可以通過其表面的反射看到。

抗磁體可以在磁場中以穩定的平衡狀態懸浮，沒有功耗。 恩肖定理似乎排除了靜磁懸浮的可能性。 然而，恩肖定理僅適用于具有正磁化率的物體，例如鐵磁體（具有xxx正磁矩）和順磁體（產生正磁矩）。 它們被自由空間中不存在的場xxx值所吸引。 抗磁體（引起負力矩）被吸引到場極小值，并且自由空間中可能存在場極小值。