系統屬性注意：共軛變量以斜體顯示

材料特性

• 屬性數據庫

可壓縮性 β = ? {\displaystyle \beta =-}
熱膨脹 α = {\displaystyle \alpha =}

方程式

• 卡諾定理
• 克勞修斯定理
• 基本關系
• 理想氣體定律

• 麥克斯韋關系
• Onsager 互惠關系
• 布里奇曼方程
• 熱力學方程表

在熱力學中，絕熱過程是一種熱力學過程，在熱力學系統與其環境之間不傳遞熱量或質量。 與等溫過程不同，絕熱過程僅將能量作為功傳遞給周圍環境。 作為熱力學中的一個關鍵概念，絕熱過程支持解釋熱力學xxx定律的理論。

一些化學和物理過程發生得太快，以至于能量無法以熱量的形式進入或離開系統，從而可以方便地進行絕熱近似。 例如，絕熱火焰溫度使用此近似值來計算火焰溫度的上限，假設燃燒不會向周圍環境散失熱量。

在氣象學和海洋學中，絕熱冷卻會產生水分或鹽度的凝結，使包裹過飽和。 因此，必須去除多余的部分。 在那里，該過程變成了一個偽絕熱過程，由此假設液態水或冷凝的鹽在形成時被理想化的瞬時降水去除。 偽絕熱過程僅為膨脹定義，因為壓縮包裹變得更熱并且保持不飽和。

沒有熱量傳入或傳出系統的過程，因此 Q = 0，稱為絕熱，這樣的系統被稱為絕熱隔離。 經常做出的簡化假設是過程是絕熱的。 例如，假設發動機氣缸內的氣體壓縮發生得如此之快，以至于在壓縮過程的時間尺度上，系統的能量中只有很少一部分可以作為熱量傳遞到周圍環境中。 盡管圓柱體不絕緣并且導電性很強，但該過程被理想化為絕熱的。 對于這樣一個系統的擴展過程也可以說是一樣的。

絕熱隔離的假設很有用，并且經常與其他此類理想化相結合，以計算出系統行為的良好xxx近似值。 例如，根據拉普拉斯，當聲音在氣體中傳播時，沒有時間在介質中進行熱傳導，因此聲音的傳播是絕熱的。 對于這樣的絕熱過程，彈性模量（楊氏模量）可以表示為 E = γP，其中 γ 是恒定壓力和恒定體積下的比熱比 (γ = Cp/Cv )，P 是 氣體的壓力。

對于封閉系統，可以將熱力學xxx定律寫為：ΔU = Q ? W，其中 ΔU 表示系統內能的變化，Q 表示以熱量形式添加到其中的能量，W 表示功 由系統對其周圍環境完成。

• 如果系統具有無法傳入或傳出功的剛性壁（W = 0），并且壁不是絕熱的并且能量以熱的形式添加（Q > 0），并且沒有 相變，然后系統的溫度將上升。
• 如果系統具有無法完成壓力-體積功的剛性壁，但壁是絕熱的 (Q = 0)，并且能量以摩擦或攪拌形式的等容（恒定體積）功添加 系統內的粘性流體 (W < 0)