在天體物理學中，當天體的磁層與附近流動的環境等離子體（例如太陽風）相互作用時，會發生弓形激波。 對于地球和其他磁化行星，它是恒星風的速度由于接近磁層頂而突然下降的邊界。 對于恒星來說，這個邊界通常是天體層的邊緣，恒星風在這里與星際介質相遇。

沖擊波的定義標準是等離子體的整體速度從超音速下降到亞音速。

天體物理學的一個常見并發癥是磁場的存在。 例如，構成太陽風的帶電粒子沿著磁場線的螺旋路徑運動。 每個粒子圍繞磁力線旋轉時的速度可以類似于普通氣體中的熱速度來處理，而在普通氣體中，平均熱速度大致是聲速。 在弓激波處，風的整體前進速度（它是平行于粒子圍繞其旋轉的場線的速度的分量）下降到低于粒子旋轉的速度。

弓形激波研究xxx的例子是發生在太陽風遇到地球磁層頂的地方，盡管弓形激波發生在所有行星周圍，包括未磁化的行星，如火星和金星，以及磁化的行星，如木星或土星 . 地球的弓形激波厚約 17 公里（11 英里），距離地球約 90,000 公里（56,000 英里）。

由于太陽風與彗星電離層之間的相互作用，彗星形成弓形激波。 在遠離太陽的地方，彗星是一塊沒有大氣層的冰冷巨石。 當它接近太陽時，太陽光的熱量導致氣體從彗核中釋放出來，形成一種稱為彗發的大氣層。 彗發部分被太陽光電離，當太陽風穿過這個離子彗發時，弓激波就出現了。

xxx次觀測是在 1980 年代和 90 年代，當時有幾艘航天器飛過彗星 21P/Giacobini–Zinner、1P/Halley 和 26P/Grigg–Skjellerup。 后來發現，彗星上的弓形激波比在地球上看到的尖銳的行星弓形激波更寬、更平緩。 當弓激波已經完全發展時，這些觀察都是在近日點附近進行的。

Rosetta 航天器從太陽系遙遠的地方跟隨彗星 67P/Churyumov–Gerasimenko，以 3.6 AU 的日心距離進入近日點 1.24 AU，然后再次退出。 這使得羅塞塔能夠觀察到在彗星朝向太陽的旅程中放氣增加時形成的弓激波。

幾十年來，太陽風一直被認為在日光層邊緣形成弓形激波，在那里它與周圍的星際介質發生碰撞。 遠離太陽，太陽風流變成亞音速的點是終止激波，星際介質和太陽風壓力平衡的點是太陽風頂層，星際介質流變成亞音速的點是 低頭沖擊。

2006 年，在 AGB 恒星 R Hydrae 附近檢測到遠紅外弓激波。

弓形激波也是 Herbig Haro 天體的一個常見特征，其中來自恒星的氣體和塵埃的更強準直流出與星際介質相互作用，產生在光學波長可見的明亮弓形激波。

哈勃太空望遠鏡捕捉到了這些由獵戶星云中的致密氣體和等離子體構成的弓形激波的圖像。

如果一顆大質量恒星是一顆失控的恒星。